如何求解勻速運動點電荷的電磁勢？為什么說電磁勢可構成閔氏空間的四維矢量？9月11日，《張朝陽的物理課》第八十三期開播，張朝陽帶網友復習了光速不變與牛頓力學的矛盾，指出研究電磁理論在坐標變換下的表現的重要性。

　　首先，他寫出勻速運動點電荷的電荷密度與電流密度，利用上節課求出的電磁勢一般解的表達式，直接計算出運動電荷的電磁勢，并與點電荷共動坐標系下的電磁勢作對比。接著，假設電磁勢可構成四維矢量，并利用洛倫茲變換求得運動電荷的電磁勢，發現與直接用電荷電流密度的計算結果一致。

　　麥克斯韋方程組導出了隨參考系不變的光速，使得人們假設存在以太這一介質，但邁克爾遜－莫雷實驗否認了以太的存在，這動搖了整個牛頓力學框架。愛因斯坦認為麥克斯韋方程組在所有慣性系都適用，承認了光速在不同慣性系下都是同一個值，這直接導致了全新物理的產生。張朝陽這節課就帶領網友來研究電磁理論在坐標系變換下的表現，具體的計算例子是一個勻速運動的點電荷產生的電磁勢。

　　勻速運動點電荷對應的電荷密度只在電荷所在處不為零，可以用&delta；函數來描寫，將電荷密度代入上節課求得的電勢的一般表達式，并利用&delta；函數的性質，可以完成積分得到x軸上的電勢。在與電荷共動的參考系下也容易求得對應的電勢，發現它們不相等，而是相差一個關于運動速度的常數。

　　勻速運動點電荷的電流密度等于電荷密度乘以速度，代入磁矢勢的一般表達式，可知磁矢勢的y分量與z分量都是零，完成&delta；函數的積分后可以得到磁矢勢在x軸上的x分量。根據磁矢勢的性質，可知x軸上的磁場為零，并且電場只有x分量。在共動坐標系下計算電場發現，兩坐標系下的x軸上的電場一致。

　　除了上述利用電磁勢的一般表達式來計算之外，張朝陽還利用電磁勢的四維矢量性質來進行計算。四維矢量的零分量是電勢，而三分量是磁矢勢，由于四維矢量在參考系變換下滿足洛倫茲變換，所以張朝陽先求得共動坐標系下的靜止點電荷電磁勢對應的四維矢量，然后利用洛倫茲變換求得運動點電荷的電磁勢，發現計算結果與直接利用電磁勢一般表達式的計算結果一致。

　　截至目前，《張朝陽的物理課》已直播八十余期，直播風格獨樹一幟：注重推導，通過一步一步詳盡的數學計算，推導出相關的物理公式，把每個公式從頭到尾拆解得十分清晰。在直播方面，搜狐視頻正打造知識直播平臺，邀請各個科學領域頭部主播入駐，進行科普知識直播。

　　如何求解勻速運動點電荷的電磁勢？為什么說電磁勢可構成閔氏空間的四維矢量？9月11日，《張朝陽的物理課》第八十三期開播，張朝陽帶網友復習了光速不變與牛頓力學的矛盾，指出研究電磁理論在坐標變換下的表現的重要性。

　　首先，他寫出勻速運動點電荷的電荷密度與電流密度，利用上節課求出的電磁勢一般解的表達式，直接計算出運動電荷的電磁勢，并與點電荷共動坐標系下的電磁勢作對比。接著，假設電磁勢可構成四維矢量，并利用洛倫茲變換求得運動電荷的電磁勢，發現與直接用電荷電流密度的計算結果一致。

　　麥克斯韋方程組導出了隨參考系不變的光速，使得人們假設存在以太這一介質，但邁克爾遜－莫雷實驗否認了以太的存在，這動搖了整個牛頓力學框架。愛因斯坦認為麥克斯韋方程組在所有慣性系都適用，承認了光速在不同慣性系下都是同一個值，這直接導致了全新物理的產生。張朝陽這節課就帶領網友來研究電磁理論在坐標系變換下的表現，具體的計算例子是一個勻速運動的點電荷產生的電磁勢。

　　勻速運動點電荷對應的電荷密度只在電荷所在處不為零，可以用&delta；函數來描寫，將電荷密度代入上節課求得的電勢的一般表達式，并利用&delta；函數的性質，可以完成積分得到x軸上的電勢。在與電荷共動的參考系下也容易求得對應的電勢，發現它們不相等，而是相差一個關于運動速度的常數。

　　勻速運動點電荷的電流密度等于電荷密度乘以速度，代入磁矢勢的一般表達式，可知磁矢勢的y分量與z分量都是零，完成&delta；函數的積分后可以得到磁矢勢在x軸上的x分量。根據磁矢勢的性質，可知x軸上的磁場為零，并且電場只有x分量。在共動坐標系下計算電場發現，兩坐標系下的x軸上的電場一致。

　　除了上述利用電磁勢的一般表達式來計算之外，張朝陽還利用電磁勢的四維矢量性質來進行計算。四維矢量的零分量是電勢，而三分量是磁矢勢，由于四維矢量在參考系變換下滿足洛倫茲變換，所以張朝陽先求得共動坐標系下的靜止點電荷電磁勢對應的四維矢量，然后利用洛倫茲變換求得運動點電荷的電磁勢，發現計算結果與直接利用電磁勢一般表達式的計算結果一致。

　　截至目前，《張朝陽的物理課》已直播八十余期，直播風格獨樹一幟：注重推導，通過一步一步詳盡的數學計算，推導出相關的物理公式，把每個公式從頭到尾拆解得十分清晰。在直播方面，搜狐視頻正打造知識直播平臺，邀請各個科學領域頭部主播入駐，進行科普知識直播。